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高溫密封流體力學(xué)基本方程

發(fā)布日期:2011-12-02      瀏覽次數(shù):2640

一、連續(xù)性方程

(一)高溫流體連續(xù)介質(zhì)模型

1.質(zhì)量連續(xù)分布

在流體力學(xué)中,認(rèn)為流體是連續(xù)介質(zhì),也就是說(shuō)流體是連續(xù)排列和分布的流體質(zhì)點(diǎn)所組成,其中并無(wú)間隙,故流體質(zhì)量是連續(xù)分布的。

我們把流體質(zhì)點(diǎn)的質(zhì)量Δm與其體積Δv之比稱為流體質(zhì)點(diǎn)的平均密度

在數(shù)學(xué)上,把流體質(zhì)點(diǎn)的體積Δv趨向于零時(shí)的極限、定義為流體(連續(xù)介質(zhì))在一點(diǎn)(該點(diǎn)為Δv所環(huán)繞)的密度

在工程實(shí)際中,流體力學(xué)問(wèn)題所涉及的尺寸遠(yuǎn)遠(yuǎn)大于Δv的線度,視Δv0是可行的。因此上式就是流體的點(diǎn)密度。一般情況下,它是空間坐標(biāo)(x、yz)及時(shí)間t的單值連續(xù)而可微的函數(shù),即

ρ=ρ(x、y、z、t

2.連續(xù)運(yùn)動(dòng)和連續(xù)內(nèi)應(yīng)力假說(shuō)

每一瞬間各點(diǎn)的速度是連續(xù)而可微的空間和時(shí)間的函數(shù)

v=v (x、y、z、t)

作用在微小面積ds上的總應(yīng)力矢量,也是空間和時(shí)間的單值連續(xù)而可微的函數(shù)

必須指出,對(duì)于稀薄氣體,由于分子的平均自由行程已與宏觀線度可相比擬;或?qū)げɑ蛲牧鳎捎诔霈F(xiàn)間斷,已不符合連續(xù)性條件,連續(xù)介質(zhì)模型就不再適用。

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